Case-Goble 法导论
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Case-Goble 法导论
Case Goble法导论 作者:G.G.Goble 第 1 页共 28页
Case Goble 法导论
Case-Goble Method Derivation
作者:G. G. Goble
[提示]以下的公式推导虽然没有十分严格的数学表述,但我们用“d”表示一个微小的时间增量和长度增量。这样“d”就是变化量“⊿ ”的意思,“dd”就表示“⊿d”的意思。“rho”就表示“ρ”的意思。 波速的推导和比例性描述同样不是十分严格的,它们是为了易于明白而用图表举例来说明波的传播过程。
我们所有的波动方程表达式的导出均假设杆是均质的(面积和弹性模量保持不变)一维线弹性杆(即杆的长度远远大于杆的直径)。有时候,在实际的桩基工程中我们可能会违反这些假设,然而,我们试图努力估计这样违反到底会产生多大的误差,并且误差达到多大才能够被我们接受。
1.波速的公式推导
假设一根一维弹性杆在一端突然受到一个力P的作用,此时的时间为t,则杆的其它部位的质点仍处于静止不动状态。
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经过一个很短的时间间隔 dt 后,杆件的一个微小段受到压缩,我们假设这一微小段的长度为dL,因为这一受压的微小段是在dt时间内进行的,因此,我们称波速(压缩波)为:
1
Case Goble法导论 作者:G.G.Goble 第 2 页共 28页 c=dL/dt (1.1)
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由于受到压缩,质点A由位置A点运动到A’点,其位移为dd ,形变 dd可由杆件的横截面积A和弹性模量E,由下式求得:
dd=(PdL)/(EA) (1.2)
那么质点A的运动速度为:
dv=dd/dt (1,3-1)
因为 dd=(PdL)/(EA)
所以 dv=(PdL)/(EAdt) (1,3-2)
因为 c=dL/dt
所以 dv=(Pc)/(EA) (1,3-3)
质点A的加速度为:
a= dv/dt
或写成
a=(Pc)/(EAdt) (1,4)
根据牛顿第二定律有:
P=ma (1,5)
用a=(Pc)/(EAdt)和m=dLAρ代入上式得:
P= (dLAρ)((Pc)/(EAdt))
消去P,A及用c=dL/dt 代入上式,得
2
Case Goble法导论 作者:G.G.Goble 第 3 页共 28页 c2=E/ρ (1,6)
因此我们得出波速c是物质的固有特性。
总结:
(1)“波速”是压缩或拉伸区沿杆件传播的速度。
(2)“质点速度”是质点在杆件中的运动速度。
[例题1]分别用“米”制、“英”制、“SI单位”制计算混凝土桩的波速、弹性模量、质量密度。
解(a)米制:E=400t/cm2
ρ=(2.4t/m3)/(9.8m/s2)
c=[400×9.8/(2.4×104)]1/2=4040m/s
(b)英制:E=5000ksi
ρ=(153 lb/ft3)/(32.2ft/s2)
c=[5000×32.2×144/(153×10-3)]1/2=12300ft/s (c)SI: E=40GPa
ρ=2400kg/m3
c=[40×109/(2.4×103)]1/2=4082m/s
2.阻抗定义(成比例关系)
我们再次假设弹性波在一均匀的弹性杆中传播的速度为c,如果杆前面受到一力P作用,我们注意到某一截面的质点速度为: 3
Case Goble法导论 作者:G.G.Goble 第 4 页共 28页 dv=dd/dt
dv=Pc/EA (力的形式)
dv=σc/E (应力的形式) (2,1)
dv=εc (应变的形式)
通常,我们用速度v代替速度的变化量dv,但我们必须记住,如果没有别的波沿着既定的方向传播,那么比例是恒定的,这比例(c/EA)的倒数为
Z=EA/c (2.2)
这就是我们通常所说的“阻抗”,该项(指“阻抗”)表示杆件阻碍速度变化的项,Zv项的单位通常为“力”的单位。请注意阻抗Z的下列各替换式的写法:
Z=EA/c
Z=ρc2 A/c
Z =ρc A (2,3)
Z =ρc A(L/L)
Z =ρAL c/L
Z=m c/L
[例题2]分别用三种单位制(即“米制”、“英制”、“SI单位制”)计算下列混凝土桩的阻抗值。
已知:截面尺寸:27.5×27.5cm2,波速及弹性模量、质量密度等与上例相同。(提示:对于英制,27.5cm=10.83英寸)
4
Case Goble法导论 作者:G.G.Goble 第 5 页共 28页 解:(a)米制: E=400 t/cm2
A=27.52 =756 cm2
c=4040 m/s
Z=EA/c=74.9 t/m/s
(b)英制: E=5000 ksi
A=(27.5/2.54)2 =117 in2
c=12300 ft/s
Z=EA/C=47.7 kips/ft/s
(c)SI制:
Z=EA/c=(40×109×756×10-4)/4082=741 kN/m/s
3.波的动力学基础
上面的陈述能用较严格的数学方程式(根据虎克定律和牛顿定律)导出:
2?2uR2?u?c?..........(3,1)22??A?t?x
式中u是杆件在时间t和位置x的位移,它分别是加速度和应变的左行波或右行波的偏导数,这方程的一维波动方程的通解为: u=g(x+ct)+f(x-ct) (3,2)
该通解由两个典型的分量组成,即便g和f 分量。在时间t: 5
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