体Bragg衍射器件在高功率激光中的应用

体Bragg衍射器件在高功率激光中的应用

６卷第１０期　第２０１４年１０月　２

强激光与粒子束

ＨＩＧＨ　ＰＯＷＥＲＬＡＳＥＲ　ＡＮＤＰＡＲＴＩＣＬＥＢＥＡＭＳ　　　　

Ｖｏｌ．２６，Ｎｏ．１０　

，Ｏｃｔ．２０１４　

＊

体Ｂｒａｇｇ衍射器件在高功率激光中的应用

，，，，２

，张　翔１，　封建胜１２，　邹快盛１２，　熊宝星１３，　袁　孝１２

（１．苏州大学现代光学技术研究所，江苏苏州２１５００６；１５００６；　２．教育部／江苏省现代光学技术重点实验室，江苏苏州２）３．江苏省先进光学制造技术重点实验室，江苏苏州２１５００６

中的体Ｂ可选择的角度和波长选ＰＴＲ）ｒａ　　摘　要：　记录在光热敏微晶玻璃（ｇｇ衍射器件具有高衍射效率、择特性以及高损伤阈值等优点，成为先进激光技术发展中的一种新兴器件。综述了目前各型体Ｂｒａｇｇ衍射器主要包括角选择近场滤波技术、光谱合成技术、外腔半导体稳频技术以及啁啾脉冲压件在激光技术中的应用，

特点、适用范围以及它们的研究现状。缩与展宽技术。详细地阐述和分析了这些方法的原理、

ｒａ　　关键词：　体Ｂ　近场滤波片；　光谱合成；　半导体激光器；　脉冲压缩与展宽ｇｇ光栅；：／４３８．１　　　　文献标志码：ｏｉ１０．１１８８４ＨＰＬＰＢ２０１４２６．１０１０２１　　中图分类号：　Ｏ　Ａ　　ｄ

就是需要光学系统具有良好的光谱选择特性和角　　先进高功率激光技术应用研究中的一个热点研究问题，

度选择特性，其目的就是使得激光系统具有高功率、高光束质量和高可靠性。记录在各种光敏介质中的体优秀的角度选择能力和光谱选择能力，为先进高功率激光技术的发展提供了一Ｂｒａｇｇ光栅由于其高衍射效率、

线性转换特性、高种新的思路。理想的体全息光栅记录材料应该具有与目标激光波长很好匹配的光谱选择性、

可再利用等特性。早期的光敏材料无法满足先进激光装置的需要。这些材料在处理过程分辨率以及低噪声、

１］

，中会收缩，对于湿度也很敏感，热稳定性不够好，不能承受高功率激光的连续辐射［而且难以做到足够的厚２］

。所以要使体全息衍射器件应用在高功率激光条件下，度［必须找到一种位相型记录介质，能够满足：物理、化

学性质稳定；具有与所用激光波长很好匹配的光谱选择性；线性传输特性；高分辨率以及低噪声；高破坏阈值；厚度能做到ｍｍ量级以上；衍射效率高等。

［］

，通过紫外曝光和后期热处理，２０世纪９０年代末，Ｇｌｅｂｏｖ等研制出的光致热敏折射率玻璃３（ＰＴＲ玻璃）

在玻璃上实现了负的折射率调制，而且整个Ｐ使得ＰＴＲ玻璃依然有很高的透过率，ＴＲ玻璃成为一种非常具有

实用价值的全息块状光敏材料。除对紫外光敏感外，且其ＰＴＲ玻璃对从可见光至中红外均有较高的透过率，其折射率几乎不随温度变吸收率可与目前所出售的最好的光学玻璃相比。ＰＴＲ玻璃具有极好的热力学性能，

－６

／／。此外，化（由于在近红外光谱区吸收率较低，ｄｎｄＴ＜１０Ｋ）ＰＴＲ玻璃对连续和脉冲激光辐射都具有理想的损伤阈值。这些特性使得基于Ｐ如在温度不断升高和高功率ＴＲ玻璃制备的光学元件在极端的应用条件下（［］４］

。基于Ｐ激光辐照的情况下）也具有稳定的性能［ＴＲ玻璃的体Ｂｒａ９％５。改变透射ｇｇ光栅衍射效率大于９

角度选择性可在０．光谱选择性可低至亚ｎ体Ｂｒａ１ｍｒａｄ到几ｍｒａｄ间变化，ｍ级范围。反射型ｇｇ光栅的周期，

［］

；体Ｂ角度选择性变化范围可达１光谱选择性变化范围可达０．ｒａ０～１００ｍｒａｄ０１～２ｎｍ６。ｇｇ光栅，

本文详细介绍了基于Ｐ光谱合成、半导体外腔稳频、啁啾脉冲展ＴＲ玻璃的体Ｂｒａｇｇ衍射器件在近场滤波、发展及应用。宽与压缩等先进激光技术中的原理、

１　基于透射型体Ｂｒａｇｇ光栅的近场滤波技术

在先进高功率激光发展旅程中，基于傅里叶光学中４ｆ系统的传统空间滤波器可以在一定程度上抑制快速

７］

，非线性增长，改善光束近场不均匀性［成为全激光系统的核心器件之一。但是，由于传统空间滤波器的诸多８］

，固有缺陷［依然难以满足高功率激光装置的需求，其主要缺点表现为：需要大体积真空腔室来消除焦点处的

击穿现象，系统调节复杂且造价与维护费用高；需要大的空间并且需要非球面光学系统来克服相差；更严重的

］［］９１０１１１２－－

，否则光束在小孔边缘会产生等离子体，造成北向反射［甚至“堵孔效应”严重威是小孔尺寸不能太小，

为了有效地解决高功率激光发展中存在的上述问题，在光束近场进行胁高功率激光装置的可靠性与安全性。

；２０１４０１１６２０１４０４２４＊收稿日期：－－　　修订日期：－－

）基金项目：国家自然科学基金项目（９１０２３００９，６１２７５１４０

—），，，；。作者简介：张　翔（男讲师从事激光应用及新型光器件研究１９８２ｚｘｉａｎｕｄａ．ｅｄｕ．ｃｎ

＠ｓｇ

体Bragg衍射器件在高功率激光中的应用

强激光与粒子

束

滤波，消除中高频的影响，可以有效地提高激光系统的可靠性，降低激光系统的复杂性和规模与造价；此外，采用体Ｂ也ｒａｇｇ光栅与传统滤波器结合等其他方法有效地提高现有传统空间滤波器对于堵孔效应的抑制能力，将会极大地促进高功率激光技术的发展。

近场滤波技术正是利用透射型体Ｂ优秀的角度选择能力。根据傅里叶光学，任意光ｒａｇｇ光栅高衍射效率、

即不同的空间频率意味着以不同的角度入射透射型体束可展开为无数个不同传播方向的平面波的叠加，

因此不同的空间频率成分经过体布Ｂｒａｒａｇｇ光栅。由于透射型体Ｂｇｇ光栅具有良好的角度敏感性和选择性，

拉格光栅之后的衍射特性不同。中高频成分发散角偏离布拉格角大，几乎不能被体布拉格光栅衍射，因此在衍

］１２１３－。射光束中的中高频成分基本被滤除［

通常情况下，单块透射型体Ｂ为了实现二维近场滤波，采用两块光ｒａｇｇ光栅只在一个方向具有滤波效果，

栅以光栅矢量正交的空间位置串级放置，第一块透射型体Ｂｒａｇｇ光栅负责滤除目标光束ｘ方向上的空间频率分量，第二块透射型体Ｂｒａｇｇ光栅滤除目标光束ｙ方向上的空间频率分量。从而实现高质量的二维近场滤１３］，波［如图１所示。尽管该技术方案会损失小部分峰值衍射效率，可通过优化光栅参数设计，也能实现９９％以

由于单块透射型体Ｂ其滤波效果无法达到上的峰值衍射效率。另一方面，ｒａｇｇ光栅输出光束衍射旁瓣的原因，

最佳状态。通常情况下，单块透射型体Ｂ因此在实ｒａ０％甚至更高，ｇｇ光栅的第一级光束衍射旁瓣高度约为１

际的滤波过程中，光束衍射旁瓣所对应的空间频率依然会有一定的强度残留在光束中。在低功率条件下残留的空间频率可以忽略，但是在先进高功率激光装置领域却是个极大的缺陷。这意味着放大过程中这些中高频调制依然有可能因为非线性效应而获得放大，破坏光束质量，威胁整个激光系统的安全性和稳定性。利用两块不同光栅参数（厚度、周期）的透射型体Ｂ以栅线平行放置的技术方案，可实现在一维方向上的旁瓣ｒａｇｇ光栅，

８］，抑制近场滤波［如图２所示。

Ｆｉ．１　Ｔｗｏｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌｎｅａｒｆｉｅｌｄｆｉｌｔｅｒｉｎ－　－　ｇｇ

图１　二维近场滤波结构示意图Ｆｉ．２　Ｎｏｓｉｄｅｌｏｂｅｎｅａｒｆｉｅｌｄｆｉｌｔｅｒｉｎ　－　－　ｇｇ图２　旁瓣抑制近场滤波结构示意图

２　基于体Ｂｒａｇｇ光栅的光谱合成技术

在高功率激光技术中，非线性效应和热损耗始终是限制激光功率增大的主要原因，随着激光功率的增大，热损耗将导致能量的转换效率降低。如何研制高功率、结构紧凑的先进高功率激光系统，已成为世界上诸多国

１４］。光谱合成技术为这一问题的解决提供了一种有效可行的方法。它将热损耗较小的多家探索、追求的目标［

多波长激光合束到一起，实现所期望的高功率输出。特别是近几年，由于光纤的材料、制备工艺等因素的限束、

制，单光纤激光器输出功率很难提高。因此基于各种色散元件的光谱合成技术成为先进激光技术领域内的研

］１５１６－。该技术主要是利用色散元件将不同波长的激光进行叠加，究热点之一［从而获得更高功率激光的输出。

［１７］１８］、用于波长合成的色散元器件有主要有棱镜、面结构光栅［体Ｂｒａｇｇ光栅等。

但是传统的色散元件在实现光谱合束时输出激光的方向一致性差，截面积难以保持一致，合成效率不稳定。基于光热敏微晶玻璃的体Ｂ较宽的工作光谱范围、较高的损伤阈值以及较ｒａｇｇ光栅具有较好的热稳定性、

是光谱合成的理想器件。当第一束波长为λ高的衍射效率等特点，ｒａｇｇ光栅的布拉格条件时，ｌ的光束满足体Ｂ

将高效率衍射通过体Ｂ第二束波长为λｒａｒａｇｇ光栅；ｇｇ光２的光束从光栅表面法线另一侧以一定角度入射体Ｂ栅时，其透射光与第一束光束的衍射光在空间上叠加，从而实现高效率的光谱合成，如图３～４所示。近年来，

［９］国内外研究人员在该领域开展了大量的研究。２利用体Ｂ００３年，Ｉ．Ｖ．Ｃｉａｕｒｉｎ等１ｒａｐｇｇ光栅实现了两台波

１０１０２１２－　

体Bragg衍射器件在高功率激光中的应用

张　翔等：体Ｂｒａｇｇ

衍射器件在高功率激光中的应用

［０］长分别为１效率可达９将合０８５和１０９６ｎｍ的光纤激光器的光谱合成，１％。２００８年，ＯｌｅｋｓｉＡｎｄｒｕｓａｋ等２ｙｙ　

成功率提高到每路１合成总功率７合成效率９他们实现了五束光谱间隔为６０Ｗ，７３Ｗ，１．７％。而在２００９年，

［１］［２２］。２中心波长１的激光光谱合成，效率稳定在９０．２５ｎｍ（０６４ｎｍ）２％～９３％２０１１年，ＤｅｒｒｅｋＤｒａｃｈｅｎｂｅｒ　ｇ等

人实现了五束光谱间隔０．效率９合成功率为７合成后的光束质量因子Ｍ２＝１．２５ｎｍ的激光合成，５％，５０Ｗ，

［３］利用了两块透射型体布拉格光栅实现了光谱间隔１合成功６５。２０１２年，Ｋ．Ｒａｗａｌ等２０ｎｍ的三光束合成，

［２４］合成效率９实现了光谱间隔０．率２０Ｗ，０％。２０１３年，Ｄ．Ｒ．Ｄｒａｃｈｅｎｂｅｒｇ等提出了一种双光束合成系统，

（功率３合成效率９并且Ｍ２＝１．２５ｎｍ、０１Ｗ、７％的光谱合成，１８，ＦＢＣ＝０．７７ＦＢＣ表示合成后的光束亮度与合成

２５］／。国内，前的光束亮度之和的比值，即（李永忠和李立波［等对不同方法的光谱合成做ＦＢＣ＝ＢｃＢｕΣｏｍｂｉｎｅｄｎｉｔ）

］２６２７２８］－胥杰等［针对平面光栅的光谱合成做了初步的理论分析；张艳等［对基于平面光栅的光了综述性的阐述；

２９］谱合成做了数值计算；蒲世兵［等初步开展了光谱合成的实验研究。

Ｆｉ．３　Ｓｅｃｔｒａｌｃｏｍｂｉｎｉｎｗｉｔｈｔｒａｎｓｍｉｔｔｉｎｖｏｌｕｍｅｂｒａｒａｔｉｎ　　　ｇｐｇｇｇｇｇｇ　　　

图３　基于透射型体Ｂｒａｇｇ光栅的光谱合成技术Ｆｉ．４　Ｓｅｃｔｒａｌｃｏｍｂｉｎｉｎｗｉｔｈｒｅｆｌｅｃｔｉｖｅｖｏｌｕｍｅｂｒａｒａｔｉｎ　　　　ｇｐｇｇｇｇｇ　　图４　基于反射型体Ｂｒａｇｇ光栅的光谱合成技术

分析基于体Ｂ实现透射和衍射光组束的关键条件是：为确保最大的ｒａｇｇ光栅的光谱合成的原理可以发现，

光栅的谱选择性应窄于衍射和透射光束的波长位移，但又必须大于每一光束的谱宽，同时，光衍射和透射效率，

栅的角选择性应大于透射和衍射光束的发散角，但又必须小于这两束光布拉格角的差值。

３　基于反射体Ｂｒａｇｇ光栅的外腔半导体稳频技术

半导体激光器具有电光转换效率高、体积小、寿命长等优点，近年来发展非常迅猛，是一种理想高功率激光泵浦源。以碱金属蒸气激光器为例，商品化的大功率半导体激光器线宽约为２～４ｎ远大于碱金属原子的吸ｍ，

［０］／，收线宽，且中心波长随温度改变而发生移动，温度系数约为０．不利于反转粒子数的聚集，为了加强３ｎｍＫ３

碱金属原子对泵浦光的吸收，提高光光效率，必然要求提高半导体激光器的性能：稳定出射波长，且线宽匹配碱金属原子的吸收线宽。半导体激光器波长稳定、线宽窄化

的方法主要有注入锁定法与外腔反馈法两种，注入锁定法

３１］，需要稳定的外部注入源，控制结构复杂［而外腔反馈法

则相对简单，目前使用最广泛的两类外腔反馈输出镜为衍

衍射光栅往往需要配合望远镜系射光栅与体Ｂｒａｇｇ光栅，

３２］，统使用［不及体Ｂｒａｇｇ光栅使用方便。而且记录在光

热敏折变玻璃中的体Ｂ损伤阈值ｒａｇｇ光栅衍射效率高、

３３］，高、设计灵活、使用简便［在半导体激光器的性能优化

上取得了突出成果

金属蒸气激光器［３４］，并且越来越多用于半导体泵浦碱Ｆｉ．５　ＥｘｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｏｆＬＤｂａｒｗｉｔｈｖｏｌｕｍｅＢｒａｒａｔｉｎ　　　　　　ｇｐｐｇｇｇｇ　　（ＶＢＧ）ａｓｔｈｅｅｘｔｅｒｎａｌｃａｖｉｔｏｕｔｕｔｍｉｒｒｏｒ　　　　ｙｐ　

图５　体光栅外腔半导体激光器光谱稳定实验装置［］３５３８－。体Ｂｒａｇｇ光栅外腔半导体激光阵

列的基本结构如图５所示。

体Ｂ以及良好的波长选择能力。仅当入射光满足体Ｂｒａ０％～９９％）ｒａｇｇ光栅具有可设计的衍射效率（ｇｇ光栅的Ｂ将体Ｂ构建外腔半导体ｒａｒａｇｇ条件时才能被光栅衍射。利用这一波长选择特性，ｇｇ光栅作为输出镜，

激光器，当半导体激光器荧光光谱带宽内的众多纵模经过体Ｂ多数纵模因不满足Ｂｒａｒａｇｇ光栅时，ｇｇ条件而直接透射出腔外，无法形成振荡，而只有体Ｂ形成振荡，实现ｒａｇｇ光栅波长衍射带宽内的少数纵模能反馈回腔内，

放大。作为外腔元件，体Ｂ不随半导体激光器泵浦电流或有源区温度的变化而ｒａｇｇ光栅的工作温度相对独立，

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体Bragg衍射器件在高功率激光中的应用

强激光与粒子

束

变化，且体ＢｒａＢｒａｇｇ光栅的热稳定性好（ｇｇ波长的热漂

／，移率小于１因此，采用体Ｂ４ｐｍＫ）ｒａｇｇ光栅作为外腔输

出镜，可锁定半导体激光器的工作模式，实现稳定输出波

长以及窄化输出线宽。图６为外腔半导体激光器锁定后

由图中可见激光器自由运转的光谱线宽随温的光谱线宽，

度的升高由１．６５ｎｍ增加到２．７ｎｍ。经体Ｂｒａｇｇ光栅外

腔锁定后，谱线宽度被极大压缩，体光栅反射率越高光谱

线宽越窄而且越稳定。衍射效率２４％，３２％，３７％的体

Ｂｒａ２，０．１８与０．１７ｇｇ光栅分别将输出光束线宽压缩至０．

当反射率超ｎｍ左右。对比三组线宽窄化数据可以发现，

过３线宽窄化效果的提升便不再明显。０％之后，Ｆｉ．６　ＳｅｃｔｒａｌｌｉｎｅｗｉｄｔｈｏｆＬＤｂａｒｗｉｔｈＶＢＧ　　　　　　ｇｐａｓｔｈｅｅｘｔｅｒｎａｌｃａｖｉｔｏｕｔｕｔｍｉｒｒｏｒ　　　　ｙｐ　

图６　外腔半导体激光器的光谱线宽

４　基于啁啾Ｂｒａｇｇ光栅的脉冲压缩与展宽技术

啁啾脉冲放大（其性能影响着激光脉冲能量的提高。棱ＣＰＡ）系统中最为关键的器件是压缩器与展宽器，

］３９４０４１］４２］４３］－、，镜对［光纤［以及啁啾镜［都是常见的压缩器与展宽器，然而应用最广泛的是衍射光栅对［因为前者

。在高功率激光驱动器中，而后者却能够达到数十ｍ为了获得近往往只能工作在１００ｎＪＪ的脉冲能量，Ｊ～１μ

，衍射极限的聚焦光斑（提高聚焦功率）脉冲波前往往需要有着很好的品质，因此衍射光栅必须有着很高的表面

平整度以及尽量小的条纹曲率。然而，这些指标随着衍射光栅尺寸的增大而变得尤为困难。受限于衍射光栅

２２０　／），／损伤阈值（介质膜衍射光栅ｎ目前Ｃｓ级的损伤阈值约为３．６ＪｃｍＰＡ技术能获得高功率密度在１０Ｗ

２量级，更高能量的获得只能求助于更大的口径或更多的束数。ｃｍ

啁啾Ｂ色散能力更强的压缩元件，如图７所示。且无论是元件的口径ｒａＣＶＢＧ）是损伤阈值更大、ｇｇ光栅（

还是整个压缩器的体积都能大大缩小，安装、运行以及维护都会变得简单、快捷以及低成本。啁啾Ｂｒａｇｇ光栅实现啁啾脉冲压缩的原理如图８所示。不同深度啁啾Ｂ即入射光带宽内的不同ｒａｒａｇｇ光栅的Ｂｇｇ条件不同，

波长成分在不同的深度发生衍射，因此衍射光中引入了一个与啁啾Ｂ对于线ｒａｇｇ光栅啁啾相关的频谱相位项，性啁啾Ｂ该频谱相位项为一个波长的二阶函数。ｒａｇｇ光栅，

Ｆｉ．７　Ｄｅｅｎｄｅｎｃｅｏｆｒｏｕｄｅｌａｄｉｓｅｒｓｉｏｎｏｆ　　　ｇｐｇｐｙｐ　　

ｃｈｉｒｅｄＶＢＧ（ＣＶＢＧ）ｗｉｔｈｉｎｃｉｄｅｎｃｅａｎｌｅ　　　ｐｇ

图７　不同入射角对啁啾Ｂｒａｇｇ光栅群延时色散的影响Ｆｉ．８　ＤｉｓｅｒｓｉｏｎｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆＣＶＢＧ　　　ｇｐ图８　啁啾Ｂｒａｇｇ光栅的色散特性

５　结　论

基于Ｐ良好的光谱选择特性、角度选择特性以及高的破坏ＴＲ玻璃的体Ｂｒａｇｇ衍射器件以其高衍射效率、

阈值，完全可以应用在近场滤波、光谱合成、半导体外腔稳频、啁啾脉冲展宽与压缩等先进高功率激光技术中，为其发展提供新的思路。但是，在现有的技术条件下，体Ｂｒａｇｇ衍射器件中还存在诸多问题有待解决。例如作

衍射效率不足；作为滤波元件，在正弦相位调制光束入射条件下的幅频效应问题；作为脉冲压缩与为腔内元件，

展宽器件，高折射率调制度带来的高阶色散问题等。有理由相信，通过进一步的器件优化设计、制备工艺细化等手段，可制备完全满足先进高功率激光应用要求的体Ｂｒａｇｇ衍射器件。

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体Bragg衍射器件在高功率激光中的应用

张　翔等：体Ｂｒａｇｇ衍射器件在高功率激光中的应用

参考文献：

［］］（）：，１Ｊ．信息记录材料，２００１，２２２３３０．（ＬｉＸｉａｏｎａＺｈａｎＹｕｃｈｕａｎ．Ａｄｖａｎｃｅｍｅｎｔｓｏｆｈｏ　李晓娜，张育川．可见光光敏体系的研究进展［－　　　－ｇｐ　

（）：）ｔｏｓｅｎｓｉｔｉｚｉｎｓｓｔｅｍｓｆｏｒｖｉｓｉｂｌｅｌｉｈｔ．Ｉｎｏｒｍａｔｉｏｎ　ＲｅｃｏｒｄｉｎＭａｔｅｒｉａｌｓ，２００１，２２２３３０　　　－ｇｙｇｆｇ　　

［］［／／２ｕｄｍａｎＪＥ，ＲｉｃｃｏｂｏｎｏＪＲ，ＲｅｉｎａｎｄＮ　Ｏ，ｅｔａｌ．ＨｏｌｏｒａｈｉｃｎｏｎｓａｔｉａｌｆｉｌｔｅｒＣ］ＰｒｏｃｏｆＳＰＩＥ．１９９５，２５３２：４８１４９０．　Ｌ　　　　　　　　　　－ｇｇｐｐ

［］，３ｆｉｍｏｖＯ　Ｍ，ＧｌｅｂｏｖＬＢ，ＳｍｉｒｎｏｖＶＩｅｔａｌ．Ｐｒｏｃｅｓｓｆｏｒｒｏｄｕｃｔｉｏｎｏｆｈｉｈｅｆｆｉｃｉｅｎｃｖｏｌｕｍｅｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅｅｌｅｍｅｎｔｓｉｎｈｏｔｏｔｈｅｒｍｏｒｅｆｒａｃ　Ｅ　　　　　　　　　　　　　　　－－－ｐｇｙｐ　

：Ｕ，［ｔｉｖｅｎｉｔｅｄＳｔａｔｅｓ６５８６１４１Ｐ］．２００３０１０３．ｌａｓｓ　　－－ｇ

［］：Ｕ，４ｆｉｍｏｖＯ　Ｍ，ＧｌｅｂｏｖＬＢ，ＳｍｉｒｎｏｖＶＩ．ＨｉｈｅｆｆｉｃｉｅｎｃｖｏｌｕｍｅｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅｅｌｅｍｅｎｔｓｉｎｈｏｔｏｔｈｅｒｍｏｒｅｆｒａｃｔｉｖｅｌａｓｓｎｉｔｅｄＳｔａｔｅｓ　Ｅ　　　　　　　　　　－－　　ｇｙｐｇ　

［６６７３４９７Ｐ］．２００４１４．－－

［］［］５ｆｉｍｏｖＯ　Ｍ，ＧｌｅｂｏｖＬＢ，ＲｉｃｈａｒｄｓｏｎＫＣ．ＨｉｈｅｆｆｉｃｉｅｎｃＢｒａｒａｔｉｎｓｉｎｈｏｔｏｔｈｅｒｍｏｒｅｆｒａｃｔｉｖｅｌａｓｓＪ．Ａｌｉｅｄ　Ｏｔｉｃｓ，１９９９，３８　Ｅ　　　　　－　　－－　ｇｙｇｇｇｇｐｇｐｐｐ　　

（）：４６１９６２７．－

［］—ｎ［／／，ＭＤ６ｌｅｂｏｖＬＢ．ＶｏｌｕｍｅＢｒａｉｎＰＴＲｅｗｏｔｉｃａｌｅｌｅｍｅｎｔｓｆｏｒｌａｓｅｒｄｅｓｉｎＣ］ＡｄｖａｎｃｅｄＳｏｌｉｄＳｔａｔｅＰｈｏｔｏｎｉｃｓ．２００８１．ｒａｔｉｎｓｌａｓｓ　Ｇ　　　　　　　　　　　　－　ｇｇｐｇｇｇｇ　［］［］７ｕｎｔＪＴ，ＧｌａｚｅＪＡ，ＳｉｍｍｏｎｓＷ　Ｗ，ｅｔａｌ．ＳｕｒｅｓｓｉｏｎｏｆｓｅｌｆｆｏｃｕｓｉｎｔｈｒｏｕｈｌｏｗｓａｔｉａｌｆｉｌｔｅｒｉｎａｎｄｒｅｌａｉｍａｉｎＪ．Ａｌｉｅｄａｓｓ　Ｈ　　　　　　　　－　－　　　ｐｐｇｇｐｇｙｇｇｐｐｐ　　　

（）：Ｏｔｉｃｓ，１９７８，１７１３２０５３２０５７．－ｐ

［］华中科技大学，８Ｄ］．武汉：２０１１．（ＺｈａｎＸｉａｎ．Ａｎｕｌａｒｆｉｌｔｅｒｉｎａｎｄｂｅａｍｃｏｎｔｒｏｌ　张翔．基于体布拉格光栅的角选择滤波与光束控制研究［　　　ｇｇｇｇ　　

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［］［］（）：９ｅａｒｌｍａｎＪＳ，ＡｎｔｈｅｓＪＰ．ＣｌｏｓｕｒｅｏｆｉｎｈｏｌｅｓｕｎｄｅｒｉｎｔｅｎｓｅｌａｓｅｒｒａｄｉａｔｉｏｎＪ．Ａｌｉｅｄ　Ｏｔｉｃｓ，１９７７，１６８２３２８２３３１．　Ｐ　　　　　　　　　　－ｐｐｐｐ

［］，１０ｉｍａｋｏｖＳＡ，ＺａｖｏｒｏｄｎｅｖａＳＩＫｏｖａｌ＇ｃｈｕｋＬＶ，ｅｔａｌ．Ｉｎｖｅｓｔｉａｔｉｏｎｏｆｔｈｅｔｈｒｅｓｈｏｌｄｏｆｆｏｒｍａｔｉｏｎｏｆａｓｃｒｅｅｎｉｎｒａｄｉａｔｉｏｎｉｎａｓａｌａｓｍａ　Ｄ　　　　　　　　　　　　　　　　　　　－ｇｇｐｇｐ　

［］（）：ｔｉａｌｆｉｌｔｅｒＪ．ＳｏｖｉｅｔＪｏｕｒｎａｌｏＱｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，１９８９，１９６８０３．　　　ｆ　

［］［］１１ｕｅｒｂａｃｈＪＭ，ＨｏｌｍｅｓＮＣ，ＨｕｎｔＪＴ，ｅｔａｌ．ＣｌｏｓｕｒｅｉｎｉｒｒａｄｉａｔｅｄｂＮｄｌａｓｅｒＪ．Ａｌｉｅｄ　Ｏｔｉｃｓ，１９７９，１８ｈｅｎｏｍｅｎａｉｎｈｏｌｅｓｕｌｓｅｓ　Ａ　　　　　　　　　　　　　　ｙｐｐｐｐｐｐ　

（）：１４２４９５２４９９．－

［］，，Ｗｕ，１２ｈａｎＸｉａｎＦｅｎＪｉａｎｓｈｅｎＳｈａｎｅｔａｌ．ＮｏｎｓａｔｉａｌｆｉｌｔｅｒｉｎｆｏｒｌａｓｅｒｂｅａｍｓｗｉｔｈｖｏｌｕｍｅＢｒａｉｎｔｈｅｒｍｏｒｅｆｒａｃｔｉｖｅｒａｔｉｎｈｏｔｏ　Ｚ　　－　　　　　　　－－ｇｇｇｇｇｐｇｇｇｇｇｐ　　　　　

［］（）：Ｊ．ＰＩＥＲＳ　Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｓ，２０１１，１２１６１２９０１２９４．ｌａｓｓ－ｇｇ

［］，，Ｗｕ，［］ｒａｔｉｎｓｈｏｔｏｔｈｅｒｍｏｒｅｆｒａｃｔｉｖｅｌａｓｓ１３ｈａｎＸｉａｎＹｕａｎＸｉａｏＳｈａｎｅｔａｌ．ＴｗｏｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌａｎｕｌａｒｆｉｌｔｅｒｉｎｂｖｏｌｕｍｅＢｒａｉｎＪ．　Ｚ　　　－　　　　　　ｇｇｐｇｇｇｇｇｇｙｇｇ　　　　

（）：ＯｔｉｃｓＬｅｔｔｅｒｓ，２０１１，３６１１２１６７２１６９．　－ｐ

［］［］（）：１４ｉａｎｕａｎＬ，ＦａｎＹ．ＢｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆｆｉｂｅｒｌａｓｅｒＪ．Ｌａｓｅｒ　＆ＯｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓＰｒｏｒｅｓｓ，２００５，４２９２６２９．　Ｄ　　　　　　－ｙｇｐｇ　

［］［］１５ｅｎＺＢ，ＷａｎＺ　Ｗ，ＺｈａｎＷ．ＤｅｓｉｎｏｆＣａｓｓｅｒａｉｎｏｔｉｃａｌｓｓｔｅｍ　ｗｉｔｈｗｉｄｔｈｆｉｅｌｄｏｆｖｉｅｗｂａｓｅｄｏｎｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅｏｔｉｃｓＪ．ＪｏｕｒｎａｌｏＯ　Ｒ　　　　　　　　　　　　　　　ｇｇ　ｇｇｐｙｐｆ　ｐ－　

（）：ｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓＬａｓｅｒ，２００７，１８９１０６１１０６４．　－

［］［］１６ａｎｅｕＶ，ＳａｎｃｈｅｚＡ，ＦａｎＴ　Ｙ，ｅｔａｌ．ＳｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆａｂｒｏａｄｓｔｒｉｄｉｏｄｅｌａｓｅｒａｒｒａｉｎａｎｅｘｔｅｒｎａｌｃａｖｉｔＪ．ＯｔｉｃｓＬｅｔｔｅｒｓ，　Ｄ　　　　　　　　－　　　　　　ｐｇｐｙｙｐ　　　

（）：２０００，２５６４０５４０７．－

［］［］１７ｌｉｎｅｂｉｅｌＳ，ＲｓｅｒＦ，ＯｒｔａＢ，ｅｔａｌ．ＳｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆＹｂｄｏｅｄｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｓｗｉｔｈｈｉｈｅｆｆｉｃｉｅｎｃＪ．Ｊ　ＯｔＳｏｃＡｍ，２００７，２４　Ｋ　　　　　　－　　　　　　　ｇｐｇｐｇｙｐ　

（）：８１７１６１７２０．－

［］［／／１８ｏｏｋＣＣ，ＦａｎＴ　Ｙ．ＳｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆＹｂｄｏｅｄｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｓｉｎａｎｅｘｔｅｒｎａｌｃａｖｉｔＣ］ＡｄｖａｎｃｅｄＳｏｌｉｄＳｔａｔｅＬａｓｅｒｓ．１９９９，ＰＤ５．　Ｃ　　　　　　－　　　　　　　　　ｐｇｐｙ　［］［／／１９ｉａｕｒｉｎＩＶ，ＧｌｅｂｏｖＬＢ，ＧｌｅｂｏｖａＬＮ，ｅｔａｌ．Ｉｎｃｏｈｅｒｅｎｔｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆ１００－Ｗ　ＹｂｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｂｅａｍｓｂＰＴＲＢｒａｒａｔｉｎＣ］Ｐｒｏｃｏｆ　Ｃ　　　　　　　　　－　　　　　ｐｇｙｇｇｇｇ　　　

４９７４：２０９２１９．ＳＰＩＥ．２００３，－

［］，２０ｎｄｒｕｓａｋＯ，ＣｉａｕｒｉｎＩＳｍｉｒｎｏｖＶ，ｅｔａｌ．Ｅｘｔｅｒｎａｌａｎｄｃｏｍｍｏｎｃａｖｉｔｈｉｈｓｅｃｔｒａｌｄｅｎｓｉｔｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆｈｉｈｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｓｏｗｅｒ　Ａ　　　　　　－　　　　　　　ｙｐｙｇｐｙｇｇｐ　　　

［／／Ｃ］ＰｒｏｃｏｆＳＰＩＥ．２００８：６８７３１４．　　

［］［］ｒａｔｉｎｓ２１ｎｄｒｕｓａｋＯ，ＳｍｉｒｎｏｖＶ，ＶｅｎｕｓＧ，ｅｔａｌ．ＢｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｏｆｌａｓｅｒｓｗｉｔｈｈｉｈｓｅｃｔｒａｌｄｅｎｓｉｔｕｓｉｎｖｏｌｕｍｅＢｒａＪ．Ｏｔｉｃｓ　Ａ　　　　　　　　　　　ｇｇｙｇｇｐｙｇｇｇｐ　　　　

（）：Ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ，２００９，２８２１３２５６０２５６３．－

［］，）［／／２２ｒａｃｈｅｎｂｅｒＤ，ＤｉｖｌｉａｎｓｋＩＳｍｉｒｎｏｖＶ，ｅｔａｌ．ＨｉｈｈｉｈｄｅｎｓｉｔｓｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｂｖｏｌｕｍｅＢｒａＶＢＧｓＣ］ｏｗｅｒｒａｔｉｎｓ（　Ｄ　　　　－　　　ｇｙｇｇｙｐｇｙｇｇｐｇｇ　　　　　　

＿ＴｈｅＥｕｒｏｅａｎＣｏｎｆｅｒｅｎｃｅｏｎＬａｓｅｒｓａｎｄＥｌｅｃｔｒｏｔｉｃｓ．２０１１，ＣＡ５５．　　　　　　－Ｏｐｐ

［］［／／２３ａｗａｌＫ，ＳａｔｉＰ，ＲｅｄｄＭ．Ｄｅｖｅｌｏｍｅｎｔｏｆ５２ＣＷｓｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｅｄｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｓｏｕｒｃｅＣ］ＩｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌＣｏｎｆｅｒｅｎｃｅｏｎＦｉｂｒｅＯ　Ｒ　　　　　　　　　　　　　　－ｙｐｐｐ　

ｔｉｃｓａｎｄＰｈｏｔｏｎｉｃｓ．２０１２，ＴＰｏ２．　　－

［］［］２４ｒａｃｈｅｎｂｅｒＤＲ，ＡｎｄｒｕｓａｋＯ，ＶｅｎｕｓＧ，ｅｔａｌ．ＵｌｔｉｍａｔｅｅｆｆｉｃｉｅｎｃｏｆｓｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎｂｖｏｌｕｍｅＢｒａｒａｔｉｎｓＪ．Ａｌｉｅｄ　Ｄ　　　　　　　　　ｇｇｇｙｙｐｇｙｇｇｐｐ　　　　　

（）：Ｏｔｉｃｓ，２０１３，５２３０７２３３７２４２．－ｐ

［］］（）：，２５Ｊ．激光与光电子学进展，２００６，４３１０３７４１．（ＬｉＬｉｂｏＬｏｕＱｉｈｏｎ．Ｓｅｃｔｒａｌｃｏｍｂｉｎｉｎ　李立波，楼祺洪．光纤激光器的谱叠加技术［－　　　ｇｐｇ

（）：）ｔｅｃｈｎｉｕｅｓｏｆｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｓ．Ｌａｓｅｒａｎｄ　ＯｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓＰｒｏｒｅｓｓ，２００６，４３１０３７４１　　　　　－ｑｐｇ

［］］（）：，，２６Ｊ．激光与红外，２００７，３７４３１２３１３．（ＸｕＪｉｅＺｈａｏＳｈａｎｈｏｎＺｈａｎ　胥杰，赵尚弘，张磊，等．基于光纤激光组束的激光推进技术［－　　ｇｇｇ

，（）：）ｅｔａｌ．Ｌａｓｅｒｔｅｃｈｎｏｌｏｂａｓｅｄｏｎｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｃｏｍｂｉｎａｔｉｏｎ．ＬａｓｅｒａｎｄＩｎｒａｒｅｄ，２００７，３７４３１２３１３Ｌｅｉｒｏｕｌｓｉｏｎ　　　　　　　　　－ｇｙｐｐｆ　

［］］：，２７Ｊ．激光与红外，２００７，３７（７）６０５６０７．（ＸｕＪｉｅＺｈａｏ　胥杰，赵尚弘，方绍强，等．利用不等间隔方法提高非相干组束的衍射效率［－　

，，ＦａｎＳｈａｏｉａｎｅｔａｌ．ＴｈｅｍｅｔｈｏｄｏｆｕｎｅｕａｌｉｎｔｅｒｖａｌｔｏｉｍｒｏｖｅｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎｅｆｆｉｃｉｅｎｃｏｆｉｎｃｏｈｅｒｅｎｔｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｂｅａｍｃｏｍｂｉｎａＳｈａｎｈｏｎ　　　　　　　　　　　　　　－ｇｇｇｑｇｑｐｙ　　（）：）ｔｉｏｎ．ＬａｓｅｒａｎｄＩｎｒａｒｅｄ，２００７，３７７６０５６０７　　－ｆ

］］（）：［２８Ｊ．物理学报，２００７，５６８４５９０４５９５．（ＺｈａｎＹａｎ，ＺｈａｎＢｉｎ，ＺｈｕＳｏｎｕｎ．Ａｎａｌ　张艳，张彬，祝颂军．谱合成光束特性的模拟分析［－　－ｇｇｇｊ　　

，（）：）ｓｉｓｏｆｔｈｅｒｏｅｒｔｏｆｂｅａｍａｆｔｅｒｓｅｃｔｒａｌｂｅａｍｃｏｍｂｉｎｉｎＡｃｔａ　ＰｈｓｉｃａＳｉｎｉｃａ，２００７，５６８４５９０４５９５　　　　　　　　　－ｙｐｐｙｐｇｙ　

１０１０２１５－